Электродвижущая сила.
Закон Ома для замкнутой цепи и неоднородного участка цепи.
Рис. 1
Правила Кихгофа.
Работа и мощность тока. Тепловое действие тока. Закон Джоуля-Ленца.
ЭДС — энергетическая характеристика источника. Это физическая величина, равная отношению работы, совершенной сторонними силами при перемещении электрического заряда по замкнутой цепи, к этому заряду:
Измеряется в вольтах (В).
|  |
Закон Ома для замкнутой цепи и неоднородного участка цепи.
Закон ома для замкнутой цепи говорит о том что. Величина тока в замкнутой цепи, которая состоит из источника тока обладающего внутренним сопротивлением, а также внешним нагрузочным сопротивлением. Будет равна отношению электродвижущей силы источника к сумме внешнего и внутреннего сопротивлений.
Закон Ома для неоднородного участка цепи
При прохождении электрического тока в замкнутой цепи на свободные заряды действуют силы со стороны стационарного электрического поля и сторонние силы. При этом на отдельных участках этой цепи ток создается только стационарным электрическим полем. Такие участки цепи называются однородными. На некоторых участках этой цепи, кроме сил стационарного электрического поля, действуют и сторонние силы. Участок цепи, на котором действуют сторонние силы, называют неоднородным участком цепи.
Для того чтобы выяснить, от чего зависит сила тока на этих участках, необходимо уточнить понятие напряжения.
Рис. 1
Рассмотрим вначале однородный участок цепи (рис. 1, а). В этом случае работу по перемещению заряда совершают только силы стационарного электрического поля, и этот участок характеризуют разностью потенциалов Δφ. Разность потенциалов на концах участка 
, где AK — работа сил стационарного электрического поля. Неоднородный участок цепи (рис. 1, б) содержит в отличие от однородного участка источник ЭДС, и к работе сил электростатического поля на этом участке добавляется работа сторонних сил. По определению, 
, где q — положительный заряд, который перемещается между любыми двумя точками цепи; 
— разность потенциалов точек в начале и конце рассматриваемого участка; 
. Тогда говорят о напряжении для напряженности: Eстац. э. п. = Eэ/стат. п. + Eстор. Напряжение U на участке цепи представляет собой физическую скалярную величину, равную суммарной работе сторонних сил и сил электростатического поля по перемещению единичного положительного заряда на этом участке:
, где AK — работа сил стационарного электрического поля. Неоднородный участок цепи (рис. 1, б) содержит в отличие от однородного участка источник ЭДС, и к работе сил электростатического поля на этом участке добавляется работа сторонних сил. По определению, , где q — положительный заряд, который перемещается между любыми двумя точками цепи; — разность потенциалов точек в начале и конце рассматриваемого участка; . Тогда говорят о напряжении для напряженности: Eстац. э. п. = Eэ/стат. п. + Eстор. Напряжение U на участке цепи представляет собой физическую скалярную величину, равную суммарной работе сторонних сил и сил электростатического поля по перемещению единичного положительного заряда на этом участке:
Из этой формулы видно, что в общем случае напряжение на данном участке цепи равно алгебраической сумме разности потенциалов и ЭДС на этом участке. Если же на участке действуют только электрические силы (ε = 0), то . Таким образом, только для однородного участка цепи понятия напряжения и разности потенциалов совпадают.
Закон Ома для неоднородного участка цепи имеет вид:
где R — общее сопротивление неоднородного участка.
ЭДС ε может быть как положительной, так и отрицательной. Это связано с полярностью включения ЭДС в участок: если направление, создаваемое источником тока, совпадает с направлением тока, проходящего в участке (направление тока на участке совпадает внутри источника с направлением от отрицательного полюса к положительному), т.е. ЭДС способствует движению положительных зарядов в данном направлении, то ε > 0, в противном случае, если ЭДС препятствует движению положительных зарядов в данном направлении, то ε < 0.
Правила Кихгофа.
Работа и мощность тока. Тепловое действие тока. Закон Джоуля-Ленца.
При протекании тока по однородному участку цепи электрическое поле совершает работу. За время Δt по цепи протекает заряд Δq = I Δt . Электрическое поле на выделенном учестке совершает работу
| Δ |
Если обе части формулы
выражающей закон Ома для однородного участка цепи с сопротивлением R , умножить на I Δt , то получится соотношение
Это соотношение выражает закон сохранения энергии для однородного участка цепи.
Работа ΔA электрического тока I , протекающего по неподвижному проводнику с сопротивлением R , преобразуется в тепло ΔQ , выделяющееся на проводнике.
|
Закон преобразования работы тока в тепло был экспериментально установлен независимо друг от друга Дж. Джоулем и Э. Ленцем и носит название закона Джоуля–Ленца.
Мощность электрического тока равна отношению работы тока ΔA к интервалу времени Δt , за которое эта работа была совершена:
|
Рассмотрим теперь полную цепь постоянного тока, состоящую из источника с электродвижущей силой 
и внутренним сопротивлением r и внешнего однородного участка с сопротивлением R . Закон Ома для полной цепи записывается в виде
и внутренним сопротивлением | (. |
Умножив обе части этой формулы на Δq = I Δt , мы получим соотношение, выражающее закон сохранения энергии для полной цепи постоянного тока:
| |
Первый член в левой части ΔQ = R I 2Δt – тепло, выделяющееся на внешнем участке цепи за время Δt , второй член ΔQ ист = r I 2Δt – тепло, выделяющееся внутри источника за то же время.
Выражение I Δt равно работе сторонних сил ΔA ст, действующих внутри источника.
При протекании электрического тока по замкнутой цепи работа сторонних сил ΔA ст преобразуется в тепло, выделяющееся во внешней цепи (ΔQ ) и внутри источника (ΔQ ист).
|
Следует обратить внимание, что в это соотношение не входит работа электрического поля. При протекании тока по замкнутой цепи электрическое поле работы не совершает; поэтому тепло производится одними только сторонними силами, действующими внутри источника. Роль электрического поля сводится к перераспределению тепла между различными участками цепи.
Внешняя цепь может представлять собой не только проводник с сопротивлением R , но и какое-либо устройство, потребляющее мощность, например, электродвигатель постоянного тока. В этом случае под R нужно понимать эквивалентное сопротивление нагрузки. Энергия, выделяемая во внешней цепи, может частично или полностью преобразовываться не только в тепло, но и в другие виды энергии, например, в механическую работу, совершаемую электродвигателем. Поэтому вопрос об использовании энергии источника тока имеет большое практическое значение.
Полная мощность источника, то есть работа, совершаемая сторонними силами за единицу времени, равна
 |
Во внешней цепи выделяется мощность
 |
Отношение 
равное
равное
|
На рис. 1.11.1 графически представлены зависимости мощности источника P ист, полезной мощности P , выделяемой во внешней цепи, и коэффициента полезного действия η от тока в цепи I для источника с ЭДС, равной , и внутренним сопротивлением r . Ток в цепи может изменяться в пределах от I = 0 (при 
) до 
(при R = 0).
, и внутренним сопротивлением ) до (при  |
| Рисунок 1.11.1.
Зависимость мощности источника
|
Из приведенных графиков видно, что максимальная мощность во внешней цепи P max, равная
 |
достигается при R = r . При этом ток в цепи
 |
а КПД источника равен 50 %. Максимальное значение КПД источника достигается при I → 0 , т. е. при R → ∞ . В случае короткого замыкания полезная мощность P = 0 и вся мощность выделяется внутри источника, что может привести к его перегреву и разрушению. КПД источника при этом обращается в нуль.
